| | | | | | | | Lionel | | Tracks leader |  | | 2060 messages postés |
|  Posté le 29-05-2006 à 17:32:58  
| T80UM2 a écrit :
C'est balzacien.......
Souvenez-vous que bien souvent Honoré était payé à la ligne, d'où des pages du style:
-Vous êtes sûr?
-Ben..
-Ah bon...
-Ben oui..
-Mais encore?
...
etc, etc....... |
Dans san-Antonio aussi il y a de magnifiques exemples de tirages à la ligne...
A+
Yoyo
|
| | shermanologue de garde | | (presque) tout est dans le pseudo ! | | dangereux beutemaniaque |  | | 5808 messages postés |
| Posté le 29-05-2006 à 18:37:53
| Page forty!
And the winner is Lionel!
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Claude
Le maquettisme plastique, c'est tenir l'histoire dans ses mains |
| | Lionel | | Tracks leader | | | 2060 messages postés |
| Posté le 29-05-2006 à 18:53:24
| Vous ne pouvez pas savoir à quel point je suis ému.. toute ma vie, j'ai révé d'avoir la page 40 d'un thread inutile...
Mais je n'aurai jamais pu y arriver sans l'aide de nombreuses personnes, car un tel résultat ne peut être que le résultat d'une équipe. je tien à remercier tous ceux qui ont participé à ce record provisoir de l'inutile. me viennent à l'esprit les noms de Sherman, Laurent ou Quepwik.. Mais en citant un, je risque d'en oublier 10,et je m'en voudrais..
Alors même si votre nom n'est pas cité ce soir, je sais que vous étiez là et que sans vous rine n'aurait été possible...
A+
Lionel,
discours pour: Oscar, César, Molières, 7 d'or, festivals divers et plus ou moins avariés...
|
| | Laurent | | Faire petit et le faire bien ! | | Tracks leader |  | | 11249 messages postés |
| Posté le 29-05-2006 à 19:43:08 
| C'est bôôôôôôôôôôôôôô 
--------------------
Laurent
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j'parle pas aux cons, ça les instruit !
les cons ça ose tout, c'est à ça qu'on les r'connait !
Audiard |
| | phi | | Tracks leader | | 4370 messages postés |
| Posté le 29-05-2006 à 20:31:23
| Il pleut déjà assez ...
|
| | phi | | Tracks leader | | 4370 messages postés |
| Posté le 29-05-2006 à 20:32:38
| quepwik a écrit :
Un score que le monde nous enviera !!!! |
A défaut de rapporter la coupe du monde .
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| | quepwik | | La guêpe de l'espace | | Ludiverbiste fou |  | | 3368 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 08:24:45
| Pas de leur faute ! sont pas en forme les pauvres petits ! en plus, ils se tirent la bourre !
--------------------
L'administration est un lieu ou les gens qui arrivent en retard croisent dans l'escalier ceux qui partent en avance. |
| | Laurent | | Faire petit et le faire bien ! | | Tracks leader | | | 11249 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 10:10:02
| Ce serait bien si ils le faisaient sur le terrain. 
--------------------
Laurent
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j'parle pas aux cons, ça les instruit !
les cons ça ose tout, c'est à ça qu'on les r'connait !
Audiard |
| | T80UM2 | | Prima ist besser!!! | | Doré sur tranches |  | | 1851 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 12:26:25
| Pascal a écrit :
Tu gagne au moins notre reconnaissance pour tes les liens que tu nous fais découvrir ! 
Merci à toi ! 
Pascal  |
Tout le monde le trouve fort attachant.......... 
--------------------
Gégé
Je ne peux pas m'abaisser à faire partie
d'un club qui m'accepte comme membre. (Groucho Marx) |
| | phi | | Tracks leader | | 4370 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 17:32:30
| Laurent a écrit :
Ce serait bien si ils le faisaient sur le terrain. |
Dans le bon sens .
|
| | Pat95 | | Tracks leader |  | | 5276 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 17:42:48 
| Faut pas trop leur demander, ils se fatiguent vite !!!
Bon, objectif : page 41 !!!! Banzaï ! 
Patrick
--------------------
"Messieurs les maitres, veuillez assurer vos chapeaux , nous allons avoir l'honneur de charger !"
Mr de Montesson, commandant la Maison du Roi, bataille de Fontenoy, 11 mai 1745. |
| | maxime | | Vive l'union libre 1/72 et 1/35 ! | | Tracks leader |  | | 1416 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:36:45
| 
Moi aussi je peux juer pour atteindre une autre page ?
Fille de l'ancienne théorie des quanta, la mécanique quantique fixe un cadre mathématique tout à fait cohérent qui a permis de remédier à tous les désaccords entre certains résultats expérimentaux mis en évidence à la fin du XIXe siècle et les prédictions théoriques correspondantes de la physique classique.
La mécanique quantique a repris et développé l'idée de dualité onde-corpuscule introduite par de Broglie en 1924 consistant à considérer les particules de matière non pas seulement comme des corpuscules ponctuels, mais aussi comme des ondes, possédant une certaine étendue spatiale (voir la mécanique ondulatoire). Bohr a introduit le concept de complémentarité pour résoudre cet apparent paradoxe : tout objet physique est bien à la fois une onde et un corpuscule, mais ces deux aspects, mutuellement exclusifs, ne peuvent être observés simultanément[1]. Si l'on observe une propriété ondulatoire, l'aspect corpusculaire disparaît. Réciproquement, si l'on observe une propriété corpusculaire, l'aspect ondulatoire disparaît.
A ce jour, aucune contradiction n'a pu être décelée entre les prédictions de la mécanique quantique et les tests expérimentaux associés. Ce succès a hélas un prix : la théorie repose sur un formalisme mathématique abstrait, qui rend son abord difficile pour le profane.
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Quelques exemples de succès
Historiquement, la théorie a d'abord permis de décrire correctement les structures électroniques des atomes et des molécules, ainsi que leurs interactions avec un champ électromagnétique. Elle permet également d'expliquer le comportement de la matière condensée, notamment : la structure des cristaux et leurs vibrations (appelées phonons), les propriétés de conductivité électrique et de conduction thermique des métaux grâce à la théorie des bandes, l'existence et les propriétés des semi-conducteurs, l'effet tunnel. Elle permet enfin de comprendre les supraconducteurs et les superfluides.
Un autre grand succès de la mécanique quantique fut de résoudre le paradoxe de Gibbs : en physique statistique classique, des particules identiques sont considérées comme étant discernables, et l'entropie n'est alors pas une grandeur extensive. L'accord entre la théorie et l'expérience fut rétabli en tenant compte du fait que des particules identiques sont indiscernables en mécanique quantique.
La théorie quantique des champs, généralisation relativiste de la mécanique quantique, permet quant à elle de décrire les phénomènes où le nombre total de particules n'est pas conservé : radioactivité, fission nucléaire (c'est-à-dire la désintégration du noyau d'un atome) et fusion nucléaire.
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Quantification canonique
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Onde plane classique
En physique classique, une onde plane progressive monochromatique de pulsation ω se propageant dans la direction des x positifs s'écrit :
où l'amplitude Ψ0 est une certaine constante. Si nous introduisons dans cette expression classique les relations quantiques de de Broglie, nous pouvons faire apparaître les grandeurs énergie E et impulsion p :
Cette expression se généralise facilement en dimension 3 :
Il est alors clair que si l'on veut obtenir l'énergie, il suffit de dériver par rapport au temps :
et pour obtenir l'impulsion, on doit prendre le gradient :
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Règles de la quantification canonique
La quantification canonique consiste à remplacer les variable dynamiques classiques de position de d'impulsion, qui sont des nombres réels, par des opérateurs, selon les règles de substitution suivantes :
à la coordonnée de position xi est associé un opérateur de position tel que :
à la variable d'impulsion pi est associée un opérateur impulsion tel que :
, soit :
à la variable énergie est associé l'opérateur de dérivation temporelle :
, soit :
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Equation de Schrödinger
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Dérivation heuristique de l'équation
Le hamiltonien donnant l'énergie mécanique totale d'une particule massive non relativiste soumise à une force dérivant d'un potentiel est donné par l'expression classique :
Cette grandeur contient toute l'information nécessaire à l'étude classique de l'évolution dynamique du système via les équations canoniques de Hamilton, moyennant la donnée d'une condition initiale. A cette particule classique est associée une onde , dont on cherche l'équation d'évolution. D'après les règles de la quantification canonique, le Hamiltonien classique devient un opérateur :
L'opérateur différentiel est l'opérateur Laplacien : . L'équation classique de conservation de l'énergie :
donne, en multipliant de chaque coté par la fonction d'onde, l'équation de Schrödinger dépendante du temps :
Rappelons que cette équation n'est valable pour des vitesses classiques petites devant la vitesse de la lumière dans le vide.
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Interprétation physique de la fonction d'onde
L'interprétation physique de la fonction d'onde Ψ sera donnée par Born en 1926 : le module au carré de cette fonction d'onde représente la densité de probabilité de présence de la particule considérée, c'est-à-dire que :
s'interprète comme étant la probabilité de trouver la particule [2] dans un petit volume dV situé au voisinage du point de l'espace à l'instant t. En particulier, la particule étant nécessairement située quelque part dans l'espace entier, on a la condition de normalisation :
Remarque : cette interprétation statistique pose un problème lorsque le système quantique étudié est l'Univers entier, comme en cosmologie quantique. Dans ce cas, les physiciens théoriciens utilisent préférentiellement l'interprétation dite des « mondes multiples » d'Everett.
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Méthodes de résolution
En dehors de quelques cas particuliers où on sait l'intégrer exactement, l'équation de Schrödinger ne se prête en général pas à une résolution analytique exacte. Il faut alors :
soit développer des techniques d'approximations comme la théorie des perturbations.
soit la résoudre numériquement. Cette résolution numérique permet notamment de visualiser la disposition curieuse des orbitales électroniques.
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Formalisme de Dirac : bras, kets, et postulats fondamentaux
Dirac a introduit en 1925 une notation puissante[3], dérivée de la théorie mathématique des formes linéaires sur un espace vectoriel. Dans ce formalisme abstrait, les postulats de la mécanique quantique prennent une forme concise et particulièrement élégante.
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Un soupçon de relativité
En appliquant les règles de la quantification canonique à la relation de dispersion relativiste, on obtient l'équation de Klein-Gordon (1926). Les solutions de cette équation présentent toutefois de sérieuses difficultés d'interprétation dans le cadre d'une théorie censée décrire une seule particule : on ne peut notamment pas construire une densité de probabilité de présence partout positive, ce qui est lié au fait que l'équation de Klein-Gordon contient une dérivée temporelle seconde. Dirac cherchera alors une autre équation relativiste du premier ordre en temps, et obtiendra l'équation de Dirac, qui décrit très bien les fermions de spin un-demi comme l'électron.
Le cadre pertinent pour interpréter toutes les équations quantiques relativistes sans difficultés est la théorie quantique des champs.
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Les inégalités de Heisenberg
Les relations d'incertitude de Heisenberg traduisent l'impossibilité de préparer un état quantique correspondant à des valeurs précises de certains couples de grandeurs conjuguées. Ceci est lié au fait que les opérateurs quantiques associés à ces grandeurs classiques ne commutent pas.
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Inégalité position-impulsion
Considérons par exemple la position et l'impulsion d'une particule. En utilisant les règles de la quantification canonique, il est facile de vérifier que les opérateurs de position et d'impulsion vérifient :
La relation d'incertitude est définie à partir des écarts quadratiques moyens de grandeurs conjuguées. Dans le cas de la position x et de l'impulsion px d'une particule, elle s'écrit par exemple :
Plus l'état possède une distribution resserrée sur la position, plus sa distribution sur les valeurs de l'impulsion qui lui est associée est large. Cette propriété rappelle le cas des ondes, via un résultat de la transformée de Fourier, et exprime ici la dualité onde-corpuscule. Il est clair que ceci mène à une remise en cause de la notion classique de trajectoire comme chemin continu différentiable[4].
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Inégalité temps-énergie
Il existe également une relation d'incertitude portant sur l'énergie d'une particule et la variable temps. Ainsi, la durée nécessaire à la détection d'une particule d'énergie à près[5] vérifie la relation :
Cependant, la dérivation de cette inégalité énergie-temps est assez différente de celle des inégalités position-impulsion [6]. En effet, si le Hamiltonien est bien le générateur des translations dans le temps en mécanique hamiltonienne, indiquant que temps et énergie sont conjuguées[7], il n'existe pas d'opérateur temps en mécanique quantique (« théorème » de Pauli), c'est-à-dire qu'on ne peut pas construire d'opérateur qui obéirait à une relation de commutation canonique avec l'opérateur Hamiltonien :
ceci pour une raison très fondamentale : la mécanique quantique a en effet été inventée pour que chaque système physique stable possède un état fondamental d'énergie miminum [8].
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L'intrication
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Définition
L'intrication est un état quantique (voir aussi fonction d'onde) décrivant deux systèmes classiques (ou plus) non factorisable en un produit d'états correspondant à chaque système classique.
Deux systèmes ou deux particules peuvent être intriqués dès qu'il existe une interaction entre eux. En conséquence, les états intriqués sont la règle plutôt que l'exception. Une mesure effectuée sur l'une des particules changera son état quantique selon le postulat quantique de la mesure. Du fait de l'intrication, cette mesure aura un effet simultané sur l'état de l'autre particule. Néanmoins, il est incorrect d'assimiler ce changement d'état à une transmission d'information plus rapide que la vitesse de la lumière (et donc une violation de la théorie de la relativité). La raison est que le résultat de la mesure de la première particule est toujours aléatoire dans le cas d'états intriqués. Il est donc impossible de « transmettre » quelqu'information que ce soit puisque la modification de l'état de l'autre particule, pour immédiate qu'elle soit, n'en reste pas moins tout aussi aléatoire. Les corrélations entre les mesures des deux particules, bien que très réelles et mises en évidence dans de nombreux laboratoires de par le monde, restent indétectables tant que les résultats des mesures ne sont pas comparés, ce qui implique nécessairement un échange d'information classique, respectueux de la relativité (voir aussi le Paradoxe_EPR). La téléportation quantique fait usage de l'intrication pour assurer le transfert de l'état quantique d'un système physique vers un autre système physique. Ce processus est le seul moyen connu de transférer parfaitement l'information quantique. Il ne peut dépasser la vitesse de la lumière et est également « désincarné », en ce sens qu'il n'y a pas de transfert de matière (contrairement à la téléportation fictive de Star Trek).
Un même objet quantique peut avoir deux (ou plus) états intriqués. Par exemple un même photon peut être dans l'état "polarité longitudinale" et "polarité transversale" simultanément. Le chat de Schrödinger est simultanément dans l'état "mort" et "vivant". Un photon qui passe une lame semi-réfléchissante est dans l'état intriqué "photon transmis" et "photon réfléchi". C'est uniquement lors de l'acte de mesure que l'objet quantique possédera un état déterminé.
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Téléportation quantique
On ne peut déterminer l'état d'un système quantique qu'en l'observant, ce qui a pour effet de détruire l'état en question. Celui-ci peut en revanche, une fois connu, être en principe recréé ailleurs. En d'autres termes, la duplication n'est pas possible dans le monde quantique, seule l'est une reconstruction en un autre endroit, voisine du concept de téléportation dans la science-fiction.
Elaborée théoriquement en 1993 par C.H. Bennett, G. Brassard, C. Crépeau, R. Jozsa, A. Peres, et W. Wootters dans l'article Teleporting an unkown quantum state by dual classical and EPR channels, de la Physical Review Letter, cette reconstruction a été réalisée exprimentalement en 1997, sur des photons, par l'équipe d'Anton Zeilinger à Innsbruck, et plus récemment sur des atomes d'hydrogène.
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Quelques paradoxes
Ces « paradoxes » ne font état d'aucune faille dans la mécanique quantique, mais révèlent au contraire à quel point notre intuition peut se révéler trompeuse dans ce domaine qui ne relève pas directement de l'expérience quotidienne de nos sens.
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Le chat de Schrödinger
Ce paradoxe est détaillé dans l'article Chat de Schrödinger. Sa résolution repose sur le phénomène de décohérence (lire plus bas).
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Paradoxe EPR (Einstein Podolski Rosen) et expérience d'Alain Aspect
Ce paradoxe est décrit dans l'article Paradoxe EPR.
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Expérience de Marlan Scully : apparence de rétroaction dans le passé
Voir l'article : Expérience de Marlan Scully
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Contrafactualité. Problème d'Elitzur-Vaidman
Selon la mécanique quantique, des évènements qui auraient pu se produire, mais qui ne se sont pas produits, influent sur les résultats de l'expérience. Ce paradoxe est décrit en détails dans l'article contrafactualité.
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La décohérence : du monde quantique au monde classique
Pourquoi, alors que les principes de la mécanique quantique s'appliquent a priori à tous les objets contenus dans l'univers (nous y compris), continuons nous à percevoir classiquement l'essentiel du monde macroscopique ? En particulier, pourquoi les superpositions quantiques ne sont-elles pas observables dans le monde macroscopique ? La théorie de la décohérence explique leurs disparitons très rapide en raison du couplage inévitable entre le système quantique considéré et son environnement.
Cette théorie a reçu une confirmation expérimentale avec les études portant sur des systèmes mésoscopiques pour lesquels le temps de décohérence n'est pas trop court pour rester mesurable, comme par exemple un système de quelques photons dans une cavité (Haroche et al.-1996)
Voir aussi le paradoxe du Chat de Schrödinger.
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Bibliographie
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Ouvrages de vulgarisation
Banesh Hoffman et Michel Paty ; L'étrange histoire des quanta, Collection Points-Sciences 26, Le Seuil (1981). ISBN 2-02-005417-5
Emilio Segré ; Les physisiens modernes et leurs découvertes - Des rayons X aux quarks, Fayard (1984) ISBN 2-213-01383-7. Une histoire vulgarisée qui couvre la période 1895-1983. L'auteur a recu le prix Nobel 1959 pour la découverte expérimentale de l'antiproton.
Georges Gamow ; Trente années qui ébranlèrent la physique (Histoire de la théorie quantique), 1968. Réédité par Jacques Gabay (2000) ISBN 2-87647-135-3.
Stéphane Deligeorges (ed) ; Le monde quantique, Collection Points-Sciences 46, Le Seuil (1984). ISBN 2-02-008908-4
Emile Noël (ed) ; La matière aujourd'hui, Collection Points-Sciences 24, Le Seuil (1981). ISBN 2-02-005739-5
Serge Haroche ; Physique quantique, Leçon inaugurale au Collège de France, coédition Collège de France/Fayard (2004).
Etienne Klein ; Petit voyage dans le monde des quanta, Collection Champs 557, Flammarion (2004). ISBN 2-08-080063-9
Helge S. Kragh ; Quantum generations - A history of physics in the twentieth century, Princeton University Press (1999) ISBN 0-691-01206-7
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Ouvrages d'initiation
Accessibles au niveau d'un premier cycle universitaire.
Jean-Marc Lévy-Leblond & Françoise Balibar ; Quantique : rudiments, InterEditions/Editions du CNRS (1984). Réédité par Masson (1997) ISBN 2-225-85521-8, aujourd'hui racheté par Dunod : ISBN 2-225-85521-8 Une excellente initiation à la physique quantique, accessible dès le premier cycle universitaire. Le bagage mathématique est restreint au minimum, l'accent étant porté sur la compréhension des phénomènes.
Richard Feynman ; Mécanique quantique, volume 3 du Cours de physique de Feynman, Dunod. ISBN 2100049348. Un cours de niveau premier cycle universitaire, par un théoricien américain de grande renommée, prix Nobel de physique 1965. Une vision profonde et personnelle de la physique, alliée à une grande pédagogie, font de ce cours un modèle du genre, très apprécié depuis sa parution aux États-Unis en 1963 à l'issue d'un enseignement donné à CalTech (Californian Institute of Technology, Pasadena). Feynman prend pour point de départ les amplitudes de transitions plutôt que la fonction d'onde y (l'équation de Schrödinger ne fait son apparition qu'au chapitre 16 à la page 320 !). Ces amplitudes constituent l'objet central de sa propre formulation en intégrale de chemins . Cette approche peut dérouter l'étudiant ayant déja suivi un cours d'initiation standard . Comme toujours avec Feynman, l'aspect formel est réduit à sa juste place.
Max Born ; Structure atomique de la matière - Introduction à la physique quantique, Collection U, Armand-Colin (8ème édition-1971). Un livre de référence par un professeur de physique théorique de l'univeristé de Göttingen, prix Nobel de physique 1954 pour son interprétation statistique de la fonction d'onde de Schrödinger. Ce livre vaut pour certains détails historiques de première main.
Bernard Cagnac & Jean-Claude Pebay-Peyroula ; Physique atomique - Tome 1 : expériences et principes fondamentaux, Dunod (1975). ISBN 2-04-002555-3. Ce livre décrit précisément et en détails les aspects expérimentaux suivants : l'effet photoélectrique, les spectres optiques, l'expérience de Franck et Hertz, l'effet Compton, l'émission et l'absorption de photons, le laser, la dualité onde-corpuscule, les modèles atomique planétaires, ainsi que de nombreux aspects du magnétisme orbital et du magnétisme de spin, dont l'expérience de Stern et Gerlach.
Edouard Chpolski ; Physique atomique (2 vol.), Editions Mir (1977) ISBN . Un exposé des principes de la physique atomique, qui fournit de nombreux détails historiques.
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| | maxime | | Vive l'union libre 1/72 et 1/35 ! | | Tracks leader | | | 1416 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:37:36
|  raté !
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| | Laurent | | Faire petit et le faire bien ! | | Tracks leader | | | 11249 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:40:15
| Je crois que tu es hors sujet car ton texte veux dire quelque chose de censé, il est donc à l'opposé du sujet de "LE" post qui se veut complètement inutile. 
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Laurent
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j'parle pas aux cons, ça les instruit !
les cons ça ose tout, c'est à ça qu'on les r'connait !
Audiard |
| | Laurent | | Faire petit et le faire bien ! | | Tracks leader | | | 11249 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:40:56
| Pourtant c'était bien essayé.
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Laurent
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les cons ça ose tout, c'est à ça qu'on les r'connait !
Audiard |
| | Lionel | | Tracks leader | | | 2060 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:43:57
| maxime a écrit :
Moi aussi je peux juer pour atteindre une autre page ?
Fille de l'ancienne théorie des quanta, la mécanique quantique fixe un cadre mathématique tout à fait cohérent qui a permis de remédier à tous les désaccords entre certains résultats expérimentaux mis en évidence à la fin du XIXe siècle et les prédictions théoriques correspondantes de la physique classique.
La mécanique quantique a repris et développé l'idée de dualité onde-corpuscule introduite par de Broglie en 1924 consistant à considérer les particules de matière non pas seulement comme des corpuscules ponctuels, mais aussi comme des ondes, possédant une certaine étendue spatiale (voir la mécanique ondulatoire). Bohr a introduit le concept de complémentarité pour résoudre cet apparent paradoxe : tout objet physique est bien à la fois une onde et un corpuszzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzzz
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Et merde, mon malheureux neurone solitaire et survivant vient de me lacher..
Comment je vais faire maintenant?
A+
Lionel , décérébré pas la physique cantique. .comme si TF6 ne suffisait pas!
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| | Lionel | | Tracks leader | | | 2060 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:44:47
| Au fait, je sens qui'on va célébrer le 1000 message samedi soir...
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| | Laurent | | Faire petit et le faire bien ! | | Tracks leader | | | 11249 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:47:17
| Il y a de très forte chance.
Champomy pour tout le monde ?
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Laurent
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Audiard |
| | shermanologue de garde | | (presque) tout est dans le pseudo ! | | dangereux beutemaniaque | | | 5808 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:48:13
| Je n'ai pas eu le temps de tout lire (j'ai une casserole de neutrinos sur le gaz) mais le gros 'blème c'est qu'on n'arrive pas à concilier la gravitation et la mécanique quantique.
Celui qui trouve, Prix Nobel direct dans l'année !
Au fait savez-vous pourquoi il n'y a pas de prix Nobel en mathématiques (et c'est dommage car le prix Nobel c'est aussi une jolie somme à se partager) : Nobel avait une formation mathématique (avant de se consacrer à la chimie et de gagner plein de sous avec la dynamite et autres explosifs stables) et il a voulu se venger de ses anciens collègues !
Il y a quand même un équivalent pour les matheux, la médaille Fields, mais de prix/des sous, nein !!!
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Claude
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| | shermanologue de garde | | (presque) tout est dans le pseudo ! | | dangereux beutemaniaque | | | 5808 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:49:00
| Et avec ça, 4801 et pas de page 41 ! 
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Claude
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| | Lionel | | Tracks leader | | | 2060 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:51:14
| iVa p'têt falloir voir à voir d'arreter de mettre des trucs intelligents dans ce post qui n'est pas prévu pour ça...
Lionel
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| | shermanologue de garde | | (presque) tout est dans le pseudo ! | | dangereux beutemaniaque | | | 5808 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:52:28
| Laurent a écrit :
Je crois que tu es hors sujet car ton texte veux dire quelque chose de censé , il est donc à l'opposé du sujet de "LE" post qui se veut complètement inutile. |
 Sensé mais incompréhensible pour une bonne partie des terriens, donc il a bien sa place dans cet échange, je trouve ! 
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Claude
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| | shermanologue de garde | | (presque) tout est dans le pseudo ! | | dangereux beutemaniaque | | | 5808 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:55:15
| Toujours pas de page 41 !?!
AU VOL , on nous a piqué la page 41 !!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!
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Claude
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| | shermanologue de garde | | (presque) tout est dans le pseudo ! | | dangereux beutemaniaque | | | 5808 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:58:01
| Normalement après celui-ci...
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Claude
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| | shermanologue de garde | | (presque) tout est dans le pseudo ! | | dangereux beutemaniaque | | | 5808 messages postés |
| Posté le 30-05-2006 à 20:59:11
| Ca fera avec celui-là le 25e donc...
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Claude
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